Начертательная геометрия Машиностроительное черчение История искусства Физика Математика Электротехника Информатика
Чем отличается курсовая работа от курсового проекта?

Китайская народная медицина

Сервис для выполнения любых видов студенческих работ

Сервис для выполнения любых видов студенческих работ

Уборка   квартир в Москве

Уборка квартир в Москве

Выполнение 
работ на заказ. Контрольные, курсовые и дипломные работы

Выполнение работ на заказ. Контрольные, курсовые и дипломные работы

Заказ контрольной работы

Заказ контрольной работы

Интернет-магазин Olympus

Интернет-магазин Olympus

 

Туризм, путешествия: Бронирование отелей

Туризм, путешествия: Бронирование отелей

KupiVip – крупнейший онлайн-магазин

Гироскутер SmartWay

ТехносилаТехносила

Подарки

Онлайн-гипермаркет лучших товаров для детей


Электротехника

Параллельный колебательный контур основного вида

Идеализированные цепи, схемы которых приведены на рис. 15.1, б и 15.2, в, являются дуальными, поэтому при рассмотрении процессов в параллельном колебательном контуре основного типа можно воспользоваться всеми выражениями, полученными для последовательного колебательного контура, произведя них взаимные замены токов напряжений, сопротивлений проводимостей, емкостей индуктивностей.

Входная проводимость контура относительно зажимов 1 – 1’ равна

Y(j) = G + j(C— 1/(L)) (15.3)

Мнимая составляющая входной проводимости параллельного колебательного контура

Im [Y] = Im[G+j(C— 1/(L))] = C —/(L) =bL + bC  (15.4)>

должна быть равна нулю при частоте внешнего воздействия  равной резонансной контура . При 0 получаем уравнение для определения частоты параллельного колебательного основного вида:

Im[Y] = bL – bC = 0C 1/(0L) = 0,

откуда

Пример выполнения самостоятельной работы Необходимо подобрать электродвигатель к заторному котлу, предназначенного для приготовления затора и отварки части затора в пивоваренном производстве.

Параллельный колебательный контур при последовательной схеме замещения элементов При практическом использовании более удобной является эквивалентная схема (15.1, в), в которой индуктивная катушка представлена последовательной схемой замещения.

Колебательные контуры с неполным включением реактивного элемента На практике широко применяются колебательные контуры с неполным включением реактивного элемента – с неполным включением индуктивности и с неполным включением ёмкости (рис. 15.3, а, б).

Колебательный контур с неполным включением ёмкости Колебательный контур этого типа по своим свойствам в значительной степени подобен параллельному колебательному контуру с неполным включением индуктивности.

Порядок выполнения лабораторных работ Целью лабораторного практикума по курсу "Основы теории цепей" является экспериментальное подтверждение основных теоретических разделов курса, ознакомление с некоторыми измерительным приборами и овладение методикой основных электрических измерений.

Измерение параметров сигналов и цепей 1. Цель работы Целью работы является ознакомление с основными характеристиками и правилами пользования приборами, применяемыми в лабораторном практикуме, а также с устройством лабораторного стенда.

На резонансной частоте

- входная проводимость контура имеет чисто резистивный характер и равна проводимости потерь контура:

Y(0) = G;

действующее значение напряжения контура

U = IG;

где I — действующее значение тока контура;

полная проводимость емкости равна полной проводимости индуктивности:

где  - характеристическая проводимость емкости или индуктивности контура на резонансной частоте. С учётом (15.5)

 =р C=1 /(р L)=>; (15.9)

действующие значения токов реактивных элементов контура

IC (р ) = IL (15.10)

Отношение действующего значения тока реактивного элемента контура к действующему значению на резонансной частоте называется добротностью

 (15.11)

Добротность параллельного колебательного контура с учетом внутренней проводимости источника Gi и нагрузки Gн (рис. 15.2) определяется выражением

 (15.12)

где Q — добротность параллельного контура без учета Gi и Gн. Таким образом, для повышения эквивалентной добротности колебательного желательно, чтобы проводимости источника энергии нагрузки были бы близки к нулю, т.е. свойства энергии, которому подключен контур, приближались свойствам идеального тока, а сопротивление было бесконечно большим.

 

Рис. 15.2. Эквивалентная схема нагруженного параллельного колебательного контура.

Параллельному колебательному контуру, подобно последовательному, можно привести в соответствие как входные, так и передаточные комплексные частотные характеристики.

К входным характеристикам параллельного колебательного контура относится его комплексное входное сопротивление в режиме холостого хода (Gн = 0)

 (15.13)

Выражения для нормированного модуля и аргумента комплексного входного сопротивления параллельного колебательного контура полностью совпадают с выражениями (6.37), (6.38) комплексной входной проводимости последовательного контура:

Следовательно, нормированные АЧХ и ФЧХ входного сопротивления параллельного колебательного контура совпадают с соответствующими характеристиками входной проводимости последовательного контура.

На частоте резонанса токов входное сопротивление параллельного колебательного контура имеет чисто резистивный характер, а модуль входного сопротивления достигает максимального значения:>

R0 = Z (р) = 1/G. (15.17)

На частотах ниже резонансной входное сопротивление контура имеет резистивно-индуктивный характер (0 <  /2), а на выше — резистивно-емкостной (— < 0).

Можно показать, что выражения для коэффициентов передачи параллельного колебательного контура по току совпадают с выражениями последовательного напряжению и иллюстрируются теми же кривыми (см. рис. 14.3).

В связи с тем, что нормированные входные и передаточные характеристики последовательного параллельного колебательных контуров совпадают, избирательные свойства этих одинаковы. Ширина полосы пропускания колебательного контура определяется выражением (14.22). Если необходимо учесть влияние проводимости нагрузки внутренней источника энергии на контура, то вместо Q в выражение подставляют эквивалентную добротность Qэк, рассчитываемую помощью выражения (14.23).

Таким образом, применение простейшей схемы замещения параллельного колебательного контура позволяет существенно упростить процесс рассмотрения свойств путем использования соответствующих выражений, полученных при исследовании последовательного контура. Однако непосредственное использование этих выражений на практике затруднено в связи с тем, что них входит проводимость потерь G, которая зависит от частоты.


На главную